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Nuevo récord de puntuación de Yuzuru Hanyu

2017-09-23

Yuzuru Hanyu ha vuelto a superar la mejor marca histórica en un programa corto de patinaje artístico sobre hielo en el Autumn Classic International de este año con la friolera de 112,72 puntos. Para hacernos a la idea de lo que es esto, vamos a evaluar el desglose de la puntuación conseguida con lo que podría lograr el mismo programa realizado a la perfección con ayuda de la escala de valores. Recordemos que en elementos técnicos, la puntuación es la suma de:

La siguiente tabla muestra los elementos técnicos con valor base más GOE y el valor base más el GOE máximo posible:

Puntuación de elementos técnicos del programa corto de Yuzuru Hanyu en el Autumn Classic International de 2017.
ElementoValor base + GOEValor base + GOE máximo
4S 10,50+3,00 10,50+3,00
FCSp4 3,20+1,10 3,20+1,50
CSSp4 3,00+1,50 3,00+1,50
3A 8,50⋅1,10+3,00 8,50⋅1,10+3,00
4T+3T (10,30+4,30)⋅1,10+2,80 (10,30+4,30)⋅1,10+3,00
StSq4 3,90+1,96 3,90+2,10
CCoSp4 3,50+1,30 3,50+1,50
Total 64,17 65,11

La otra contribución a la puntuación total, los componentes de programa, que en un programa corto masculino suma con factor unitario:

Puntuación de componentes de programa del programa corto de Yuzuru Hanyu en el Autumn Classic International de 2017.
ComponentePuntuaciónPuntuación máxima
Skating Skills 9,65 10,00
Transitions 9,55 10,00
Performance 9,80 10,00
Composition 9,80 10,00
Interpretation of the Music 9,75 10,00
Total 48,55 50,00

La puntuación total fue de 112,72. El mismo programa podría alcanzar 115,11 puntos si estuviera hecho a la perfección. Otra forma de verlo es que Yuzuru Hanyu estuvo a menos de 21 milésimas partes de hacer su programa perfectamente.


Categorías: Actualidad, Deporte

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Deformaciones mecánicas (7)

2017-09-22

En general, los cuerpos y medios materiales no permanecen perfectamente quietos, sino que se mueven y cambian de forma según transcurre el tiempo como consecuencia de sus interacciones con el entorno y de su propia dinámica interna. Esta serie de artículos trata sobre los cambios de forma o deformaciones.

El tensor de deformación de Green-Lagrange

Vamos a usar la misma notación que en el artículo anterior. Volvemos a fijarnos en un segmento infinitesimal dx que, tras un movimiento, acaba convertido en el segmento infinitesimal dx'.

Deformación de un segmento infinitesimal.
Deformación de un segmento infinitesimal.

El cuadrado de la longitud del segmento infinitesimal tras el movimiento es una forma cuadrática del cuadrado de la longitud del segmento infinitesimal antes del movimiento:

(dx')T ⋅ dx = dxT ⋅ [(∇x')T ⋅ ∇x'] ⋅ dx = dxT ⋅ C ⋅ dx.

El símbolo C denota al tensor de deformación de Cauchy-Green, cuya componente i,j-ésima en ejes cartesianos es

Cij ≡ ∑k(∂x'k ⁄ ∂xi) (∂x'k ⁄ ∂xj).

Como se aprecia, este tensor es simétrico.

El tensor de deformación de Cauchy-Green C está relacionado con el de Green-Lagrange ε. Recordemos que el tensor de deformación de Green-Lagrange sirve para construir una forma cuadrática que relaciona lo que cambia el cuadrado de la longitud del segmento infinitesimal con su valor inicial:

(dx')T ⋅ dx' − dxT ⋅ dx = dxT ⋅ (2 ε) ⋅ dx.

De esto se deduce la siguiente relación (en la que aparece el símbolo I como la matriz unidad):

ε = (1 ⁄ 2) (C − I).


Categorías: Física

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La Electronic Frontier Foundation abandona el W3C ante la imposibilidad de frenar EME

2017-09-18

El World Wide Web Consortium, como se esperaba, ha publicado como recomendación el estándar EME, que establece una manera de que los navegadores web utilicen sistemas DRM para reproducir contenidos audiovisuales que son, se dice, defectuosos por diseño. Los sistemas DRM sirven para gestionar restricciones artificiales al uso de los contenidos y, por su naturaleza, se oponen a los intereses de los usuarios de los sistemas informáticos, que dejan de tener el dominio absoluto sobre su propiedad: un dispositivo que ejecuta un sistema DRM no obedece al usuario, sino a la empresa que puso dicho sistema. EME no estandariza ningún sistema DRM, pero sí la manera con la que dicho sistema interactúa con el navegador (digamos que secuestra el navegador), lo que sigue siendo una anticaracterística. Esto es tan absurdo como estandarizar un mecanismo para la difusión de virus informáticos: en ambos casos no se estandariza el programa que desobedece al usuario, pero sí la manera de que dicho programa pueda empezar a operar. La publicación de EME como recomendación legitima unos programas que atentan contra la web abierta y sirven para conspirar contra los intereses de los usuarios.

La Electronic Frontier Foundation, que lleva más de cuarto de siglo velando por los derechos civiles en el mundo de las telecomunicaciones, formaba parte del World Wide Web Consortium hasta ahora y luchó con todos los medios disponibles para evitar la publicación de EME o, al menos, mitigar sus posibles consecuencias nocivas. El proceso de elaboración y publicación de EME, en sí, estuvo marcado por todo menos por el consenso (tres quintos de los miembros votaron a favor de la publicación, lo que significa que dos quintos no la apoyaron). El proceso ha seguido adelante y sin compromiso a pesar de los múltiples problemas señalados por muchos miembros del consorcio. Como resultado de esta situación en la que una parte importante de los miembros del World Wide Web Consortium carece de la más mínima influencia ante una decisión que reconoce y aprueba el abandono de una web abierta y segura, la Electronic Frontier Foundation ha abandonado el consorcio.


Categorías: Actualidad, Derechos, Informática

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Deformaciones mecánicas (6)

2017-09-17

En general, los cuerpos y medios materiales no permanecen perfectamente quietos, sino que se mueven y cambian de forma según transcurre el tiempo como consecuencia de sus interacciones con el entorno y de su propia dinámica interna. Esta serie de artículos trata sobre los cambios de forma o deformaciones.

El tensor de deformación de Green-Lagrange

Describimos, como en los anteriores artículos, un cuerpo material cuyos puntos están identificados por sus posiciones iniciales de radio vector x. El cuerpo experimenta un movimiento general en el que puede desplazarse sin más, pero también cambiar de forma, de manera que sus puntos acaban en posiciones

x'(x) ≡ x + u(x).

El campo u(x) es el campo de desplazamientos en formulación material o lagrangiana, es decir, referido a las posiciones iniciales de los puntos materiales, no a posiciones fijas en el espacio.

Fijémonos en un segmento infinitesimal dx en el instante inicial. Con el movimiento, el segmento se transforma en otro, dx'.

Deformación de un segmento infinitesimal.
Deformación de un segmento infinitesimal.

Vamos a trabajar con representaciones matriciales en coordenadas cartesianas con cierto abuso de notación. Un vector columna x es una matriz columna cuyas componentes son las del vector homónimo en el sistema de referencia elegido. La traspuesta de esta matriz es un vector fila xT. Por su parte, los tensores de segundo orden tienen representaciones matriciales que son matrices cuadradas cuyas componentes son las de los propios tensores en el sistema de ejes elegido. La traspuesta de la representación matricial A de un tensor homónimo es la matriz AT, cuya componente i,j-ésima es la componente j,i-ésima de la representación matricial sin trasponer.

Seguimos buscando una medida eficaz de lo que se deforma un cuerpo. Ya nos fijamos en que los cambios de longitud son interesantes. Queremos que la deformación sea una medida con un buen comportamiento frente a cambios de sistema de referencia, así que ha de ser una magnitud tensorial. El vector que apunta de un extremo a otro del segmento infinitesimal inicial es una magnitud tensorial (un vector es un tensor de orden 1). El cuadrado de su longitud también es una magnitud tensorial (un escalar es un tensor de orden 0):

(dx)T ⋅ dx.

El cuadrado de la longitud final (tras el movimiento) del segmento infinitesimal es

(dx')T ⋅ dx'.

Sabemos que el segmento infinitesimal tras el movimiento está relacionado con el segmento infinitesimal en el estado inicial mediante una aplicación lineal (el diferencial):

dx' = dx + ∇u ⋅ dx.

De esto se extrae la siguiente expresión:

(dx')T ⋅ dx' = (dx)T ⋅ dx + (dx)T ⋅ [(∇u)T + ∇u +(∇u)T ⋅ ∇u] ⋅ dx.

La diferencia entre el cuadrado de la longitud final y el cuadrado de la longitud inicial queda como una forma cuadrática sobre la longitud inicial:

(dx')T ⋅ dx' − (dx)T ⋅ dx = (dx)T ⋅ [(∇u)T + ∇u +(∇u)T ⋅ ∇u] ⋅ dx ≡ (dx)T ⋅ (2 ε) ⋅ dx.

El símbolo ε de la anterior expresión, una magnitud tensorial de orden 2, es el tensor de deformación de Green-Lagrange, que está definido así:

ε ≡ (1 ⁄ 2) [(∇u)T + ∇u +(∇u)T ⋅ ∇u].

La componente i,j-ésima de este tensor es

εij ≡ (1 ⁄ 2) [(∂uj ⁄ ∂xi) + (∂ui ⁄ ∂xj) + ∑k(∂uk ⁄ ∂xj) (∂uk ⁄ ∂xi)].

Este tensor de deformación es muy conveniente, ya que tiene la interpretación geométrica inmediata que hemos visto y se deriva exclusivamente del tensor gradiente de desplazamiento. Esta conveniencia se ve un poco limitada debido al término cuadrático.


Categorías: Física

Permalink: http://sgcg.es/articulos/2017/09/17/deformaciones-mecanicas-6/

Deformaciones mecánicas (5)

2017-09-16

En general, los cuerpos y medios materiales no permanecen perfectamente quietos, sino que se mueven y cambian de forma según transcurre el tiempo como consecuencia de sus interacciones con el entorno y de su propia dinámica interna. Esta serie de artículos trata sobre los cambios de forma o deformaciones.

Los tensores de gradiente de deformación y desplazamiento como formas lineales para el cálculo de diferenciales

Hagamos una descripción lagrangiana de un cuerpo tras experimentar un movimiento. Los puntos materiales, caracterizados por sus posiciones iniciales x, se desplazan de acuerdo con el campo vectorial de desplazamientos u(x) hasta alcanzar las posiciones finales x':

x'(x) ≡ x + u(x).

Introdujimos recientemente los tensores de gradiente de desplazamiento u y de gradiente de deformación x'. Hagamos uso de ellos.

Deformación de un segmento infinitesimal.
Deformación de un segmento infinitesimal.

Elijamos un segmento infinitesimal du en la configuración inicial del cuerpo. Tras el movimiento, el segmento se convierte en

dx' = ∇x' ⋅ dx = dx + ∇u ⋅ dx = dx + du.

En componentes en ejes cartesianos, la expresión es la siguiente:

dx'i = ∑j(∂x'i ⁄ ∂xj) dxj = dxi + ∑j(∂ui ⁄ ∂xj) dxj = dxi + dui.

El primer sumando es el segmento infinitesimal inicial. El segundo sumando, más interesante, es lo que varía el desplazamiento entre ambos extremos del segmento infinitesimal. El gradiente de deformación proporciona una forma lineal que pasa de segmentos infinitesimales antes del movimiento a segmentos infinitesimales después del movimiento. El gradiente de desplazamientos proporciona una forma lineal que pasa de segmentos infinitesimales antes del movimiento a variaciones infinitesimales en los desplazamientos. Todo esto, por supuesto, es válido cuando el campo de desplazamientos (o la aplicación de posición inicial a posición final) es diferenciable.

Concepto de variación infinitesimal del desplazamiento.
Concepto de variación infinitesimal del desplazamiento.


Categorías: Física

Permalink: http://sgcg.es/articulos/2017/09/16/deformaciones-mecanicas-5/

Deformaciones mecánicas (4)

2017-09-14

En general, los cuerpos y medios materiales no permanecen perfectamente quietos, sino que se mueven y cambian de forma según transcurre el tiempo como consecuencia de sus interacciones con el entorno y de su propia dinámica interna. Esta serie de artículos trata sobre los cambios de forma o deformaciones.

El tensor de gradiente deformación

Hagamos una descripción lagrangiana de un cuerpo tras experimentar un movimiento. Los puntos materiales, caracterizados por sus posiciones iniciales x, se desplazan de acuerdo con el campo vectorial de desplazamientos u(x) hasta alcanzar las posiciones finales x':

x'(x) ≡ x + u(x).

El tensor de gradiente de deformación es el gradiente de este campo de posiciones finales:

x'(x).

El tensor de gradiente de deformación es similar al tensor lagrangiano de gradiente de desplazamiento. La componente i,j-ésima del tensor de gradiente de deformación está relacionada con la correspondiente del tensor de gradiente de desplazamiento; esta relación es especialmente simple en ejes cartesianos:

x'i ⁄ ∂xj = δij + ∂ui ⁄ ∂xj.

En la anterior expresión, δij es 1 cuando i = j y 0 en el resto de los casos.


Categorías: Física

Permalink: http://sgcg.es/articulos/2017/09/14/deformaciones-mecanicas-4/

El problemático artículo 13 de la directiva del Parlamento Europeo y del Consejo sobre los derechos de autor en el mercado único digital

2017-09-12

La directiva del Parlamento Europeo y del Consejo sobre los derechos de autor en el mercado único digital, que está bajo revisión, requiere en su artículo 13 que los proveedores de servicios de la sociedad de la información que almacenen y faciliten el acceso público a grandes cantidades de obras subidas por los usuarios implanten medidas de vigilancia y reconocimiento de contenidos para asegurar para asegurar que el material subido está en regla en materia de derechos de autor. Esto es problemático por múltiples motivos:


Categorías: Actualidad, Derechos

Permalink: http://sgcg.es/articulos/2017/09/12/el-problematico-articulo-13-de-la-directiva-del-parlamento-europeo-y-del-consejo-sobre-los-derechos-de-autor-en-el-mercado-unico-digital/

Deformaciones mecánicas (3)

2017-09-06

En general, los cuerpos y medios materiales no permanecen perfectamente quietos, sino que se mueven y cambian de forma según transcurre el tiempo como consecuencia de sus interacciones con el entorno y de su propia dinámica interna. Esta serie de artículos trata sobre los cambios de forma o deformaciones.

El tensor de gradiente de desplazamiento

El campo de desplazamientos propociona una descripción cinemática completa de lo que le sucede a un cuerpo que se deforma, pero la información es demasiado cruda: ¿cómo podemos distinguir los movimientos de sólido rígido de las deformaciones? Puede ser conveniente ir paso a paso y librarnos inicialmente de un tipo muy concreto de movimiento de sólido rígido: la traslación. En una traslación pura, todos los puntos se desplazan igual: según una descripción lagrangiana (en la que seguimos cada punto del cuerpo en su movimiento y etiquetamos cada punto con las coordenadas de su posición inicial), el campo de desplazamientos es uniforme, es decir, no varía de un punto a otro. Esto sugiere que una buena descripción de la deformación podría estar relacionada de alguna manera con cómo varía el vector desplazamiento de un punto a otro, pues si no hay variación, tenemos una traslación pura, sin deformación. Tomemos en un cierto instante de tiempo un campo vectorial de desplazamiento u(x) en función del vector de posición x. Si la descripción es lagrangiana, el vector de posición es el del punto material en su posición inicial, mientras que si la descripción es euleriana, el vector de posición es el del punto espacial en el que se mide en el instante final. Una buena manera de expresar la variación del vector de desplazamientos con la posición inicial es el gradiente:

u(x).

Definamos un sistema de coordenadas cartesianas con ejes designados con los índices 1, 2 y 3. El vector de posición tiene como componente en el eje i-ésimo el valor xi y el vector de desplazamiento tiene como componente en el eje i-ésimo el valor ui. El gradiente de desplazamientos, que es un tensor de orden 2, tiene por componente i,j-ésima la expresión

ui ⁄ ∂xj.

Esta expresión es así de sencilla en coordenadas cartesianas. En un sistema curvilíneo (entre los que destacan las coordenadas cilíndricas y las esféricas), el álgebra se complica un poco.

Si la descripción es lagrangiana y las coordenadas son las de los puntos materiales en sus posiciones iniciales, el tensor es el tensor material de gradiente de desplazamientos. Si la descripción es euleriana y las coordenadas son las de los puntos espaciales en los que se mide en el instante final, el tensor es el tensor espacial de gradiente de desplazamientos.

Las traslaciones puras de sólido rígido dan como resultado un campo tensorial de gradiente de desplazamientos nulo. Las rotaciones puras y las deformaciones dan lugar a campos no nulos, pero veremos que es posible distinguir unos movimientos de otros.


Categorías: Física

Permalink: http://sgcg.es/articulos/2017/09/06/deformaciones-mecanicas-3/

La inalienabilidad y la irrenunciabilidad de los derechos morales

2017-08-31

Explicaba recientemente la naturaleza irrenunciable e inalienable de los derechos morales en España. Aquí dejo un resumen por escrito.

Los derechos morales establecen que un autor puede:

Estos derechos difieren de otras cuestiones cubiertas por lo que se conoce como propiedad intelectual en que no tratan de asuntos económicos.

Los derechos morales en España (y en otros países donde son reconocidos) son irrenunciables e inalienables:

Un autor puede ejercer estos derechos en cualquier momento. Si así lo desea, puede permanecer pasivo durante décadas para acabar ejerciéndolos por sorpresa: los derechos morales no se pierden por abandono aunque no se usen durante mucho tiempo. Esto es importante: no existe ninguna obligación de ejercer los derechos morales, ni siquiera la obligación práctica de evitar la pérdida de un derecho por abandono.


Categorías: Derechos

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La diferencia entre un androide y un cíborg

2017-08-30

Hay quien no distingue entre androide y cíborg. Se trata de dos conceptos diferentes que, a veces, van de la mano en las obras de ciencia ficción:

He aquí unos ejemplos que aparecen en la cultura popular:

Ejemplos de robot que no es ni androide ni cíborg

Hay robots que no tienen ni forma humana ni componentes biológicos. Entre ellos, se encuentran los siguientes:

Ejemplos de cíborg que también es androide

Un cíborg puede ser un androide si está diseñado como un robot para cumplir una determinada función.

Ejemplos de cíborg que no es androide

Un cíborg no tiene por qué ser un androide. No tiene por qué ser un robot, de hecho: en su concepción original, un cíborg es un ser humano mejorado con implantes cibernéticos, no una máquina.

Ejemplos de androide que no es cíborg

Un androide no tiene por qué ser un cíborg:

Ejemplos de organismo sintético

Para complicar las cosas, en la ficción también hay seres vivos creados de forma artificial (por medios distintos a la reproducción convencional).


Categorías: Miscelánea

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